DI GEMINIAXO POLCTTI l5c) 



Poste qucsle considerazioni sulle cquazioni gcnerali del moto 

 dei corpi libeii sollecitati da forze di ripulsione e di alhazione , 

 passiamo ora a mostiarc le leggi di quei moviraenti clie ci siamo 

 proposti di Irattarc. 



CAPITOLO II. 



Del movimcnto di an cor/jo libero considerato come an punlo 

 respiiUo da un ceiUro immobile nellu vugione inversa dei quadrati 

 delle disUtnze. 



Sia il corpo ?n respinto da una forza R raccolla in un centro 

 immobile che porremo origine delle coordinate , e sia questa forza 

 funzione dcUa distanza /• clic ha il corpo dal centro. Riferilo il 

 movimenlo a tre assi ortogonali, siano x ,j, z le coordinate ret- 

 tangole del corpo in un punlo qualsivoglia. 



Se si prendano in questo caso per le coordinate % , r, , ^ Ic 

 X , jr , z , e si osservi essere 



Rdr = Xdjc ■+- Ydj -t- Zdz , 

 ove X , V , Z sono Ic component! della forza R parallelc agli 

 assi delle x , j , z , per cui si ha 



e facile dalle eqnazioni (3/) ricavare ie scguenti 



(/(• r 



e r equazione delle forze vivc T-\-V^H ci da 



