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En desigiianl i>ar 



VI \p , \ z=consianie , f 



riulegralc complete de cette equation diirerentielli.' , on aura 



C^V q=^\^(r> o)\ , f 



r 

 jiour I'inltJgrale complete de requation C^JJ. 



Sur cela, jc fcrai reintirquer , avant d'aller plus loin , que Ics cfjua- 

 tions fB"'J ct fyi^J devicniicnt importanles loi-squ'on \eul appliquei' 

 cette tlieoric a la \apeur aqueuse dans son clat de densilc maximum. 

 Alors, quelle que soit la forme de la fonclion ariiitraire F\7s{p , 0)\, 

 on conroil que la (pantite q pent demeurcr constante pour toutes les 

 valcurs de la temperaliu-e , pourvu que I'expression de p en ait la 

 propriete de rendre identique I'equation (B'"). Done , en connaissant 

 d'ailleurs la loi de la tension de la vapeur aqueuse en fonction de la 

 leuqierature , on pourrait tirer de I'e'quation (B'^) la loi correspondante 

 ilu rapport y de ses deux chaleurs specifiqucs. 



Si on admet, par exemple, qu'au moyen de certaines valeurs coiis- 

 tantes de A , m , u convenablemcnt clioisies , on pent representer par 



(>0 p = J{i^mQ)'' , 



la tension de la vapeur aqueuse , amenee au maximum d(* densite , on 

 tirera de I'equation fB'"J; 



n/) 7— ' __ JL '-+-»^^ ^ 



•/ mn' I -f- a9 ' 



(X") y. '-^'-^ 



V nm) \ n) 



Suivant celle maniere de voir , le phenomene imjioi'lanl <le la valeur 

 constante que prend q , se rapporte a un cas particulier de son expres- 

 sion gencrale. Ce n'est i^vCapres avoir execulees les differenlialions par- 

 tielles relativemcnt a p et 0, qu'on pourrail former par les formules (i4)' 

 et (i5}' les valeurs de c et c, en y reinplacanl p par sa valeur en 0. 

 II faut iiniter ici ce qu'on fail dans la tlieorie generale des surfaces 



