PAR J. PLANA 36 1 



Pour facililcr I'evahialioii dc l"ml('grale n(p), il faiit observer que 

 lou a ; 



/ ^ ni- ■^ (3 «-»- 2,^/5)0" ^ 2(3—27)/! '-y, . a \'~>' 



La j)Ctitesse du coefficient ^ et de I'exposant i — y ofirent le moyen 

 dc developper cette integralc par une serie couvergenle. 



II est facile de dcmontrer, que cette expression de p ne modific pas 

 considcrablcmcnt la -vilesse de la propagation du son. En effet ; la com- 

 binaison des deux ecjuations (61) et (65) donne 



</^ = yArfp |i -t-(a -<- 2/3p) 5I . 



Cela pose j'observe que, d'apres la tlieorie connuc du son, si Ion 

 nomme D la valeur initiate de |5 , on aura 



en integrant sans avoir egard a la variabilite de la temperature 5 pen- 

 dant les vibrations aeriennes : ce qui ne saurait alterer sensiblement la 

 valeur de cette integrate. La petitesse dcs condensations qui ont lieu 

 dans ce phenomene perinet aussi do negliger le carre de la fraction 



D 



I ; et alors on a 



Done , en faisant 



a'=|/vA(r-f-a5) , 



et designant par a la vitesse do la j)ropagation du son , nous tirons 

 de la Tequation 



, 1/ TfDl, 

 a = a'. 1/ 1-+--* T ; 



' I -l-K 



oi\ D represent e la densite dc I'air en prenant pour unite cello cpii 

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