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prossiinila di m : 2." che per I'equilibrio indicato, la lisultante dell'aUrazione 

 molecolare c della repul.sionc eterea, san'i nulla sopra un atomo u. di etere, 

 ovunqiie collocato, fuori o dentro I'atmosfera in equilibrio : 3." che queste at- 

 mosfuie possono internarsi I'lina nclTaltra, scnza punlo altcrare reqiiilibrio de' 

 loro atomi. 



Siippongasi che le molecole ponderabili sieno sferiche, lo saranno pure 

 le atmosfere di elerc che le circondano, Ic quali dovranno riguardarsi com- 

 posle d'involucri sferlci concentrici, soUilissimi ed omogenei ognuno. laoltre 

 sia la dcDsita delle molecole uaiforme, il volume di esse piccolissimo, e sia 

 {jrandissima la distanza fra esse rispelto il raggio di loro dimensione. Molli 

 sono i (isici che si accordano in riguardare a questo modo I'intima costitu- 

 zione dci corpi. 



Si considerino due molecole i)i , m' in prima distant! sensibilmente fra 

 loro; la risultante dell'altrazioni e rcpulsioni, procedenti dalla molecola m con 

 la sua atmosfera, sopra uu atomo etereo deiratmosfera di ?«', sari nulla, come 

 gia e detto; pero la risultante medesima puo non essere nulla rispetto alia mo- 

 lecola stessa 7n'. 



Abbia luogo questo caso; e poagasi che I' attrazione dell' atmosfera mn 

 per »»', e dell'atmosfera m'n per m, superi alquanto la rcpulsione scambie- 

 vole fra le due molecole ?>i, m'. Questa risultante attraente rappresentera ad 

 una sensibile distanza, la gravitazione universale, agendo cioe in ragione in- 

 versa del quadrato della distanza medesima. Le due molecole percio si avvi- 

 cineranno fra loro, e quando una sia entrata nell'almosfera dell'altra , la in- 

 dicata risultante attraente cangera d'intensita, ed anehe di natura. Poiche per 

 la teorica newtoniana suH'altrazione delle sfere (*), gl' involucri sferici omo- 

 genei (fig. 2) percorsi dall'una e dall'altra molecola neiravvieinarsl fra loro, 



(') Mossotti, fisica mat. T. I, p. 293. 



