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solo a lisolvere fjencralmente il problcma dell' iirto cenlrale, tanto direlto , 

 quanto obliquo'^ piirche rapplicazionc tlel piincipio stesso facciasi dipcnden - 

 temente dalia assenza dell' urto. Cio e appunto quelle chc si verifica neli'a- 

 nalisi prccedento, eve il principio diiiarnico si applica senza fare distinzione 

 alcuna sulla natuia dei corpi clie si uitaiio, ma rapplicazione sua dipende solo 

 daU'essere la velocita in essi comune, appeiia compiula la prima fase deil'urto 

 Fra i medesimi. Consiste in qiiesta comunionc di velocita, che puo anche ri- 

 guardaisi evidcnte, I'essenza deil'urto fra i corpi; ed il principio dinamico do- 

 veva essere formulato in guisa da dipendere dalla essenza medesima, per con- 

 durre senza piii alia genaralc soluzione che si vuole. Qnello che in questo 

 caso abhiamo riHettuto sull'applicazione del principio di D'Alembert deve ri- 

 flettersi anche nelle altre applicazioiii del principio stesso. 



Casi particolari. Suppongasi che il corpo urtalo m' stia in quiete , do- 

 vremo in tal caso porre 



t;'=-0 

 nelle (9), (11), (12), ed avremo 



[ mvxenhn) — pm'vsenlvn) , mvsenfim) -i- pmvsen' vn) 



u ==■ ; -, U = L i L . 



j m -i- m m -+- m' 



(13) I w =a l/[/t' -(- i>'cos'(tJn) ] , w' = u' , 



j vcosti'u) 



( cos fwn) => — , cos(m)'m) = 0, ovvero (tt;'n)==.90''. 



In questo caso adunque il corpo urtato, si muovera dopo I'urto, con la ve- 

 locita h', che gli comunica il corpo urlante perpendicolarmente al piano tan- 

 gente i due corpi neU'urto. 



Supponiamo inollre che il corpo urtato non solo stia in quiete, ma che 

 sia pure immobile; dovreaio percio porre nelle (13) 



Wi' = 30 , 



essendo chiaro che con questa condizione viene assicurata la immobilita del 

 corpo stesso; avremo quindi le 



iw = — pv sen(yn}, u'=0 , tv<=mv\/ [p'ieii'{vn)-\-cos^{vn] ] , w' =0 , 

 , , ucos(i;w) , . 



cos (wn) =• i — ■' , cos [wn) =. — . 



