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 corpo noil clastico ne urli obliquameiitc uii allro immobile; qiiiudi avrcmo 



(( = u' =• , «' «= ucos(f7») , M'' = M = , cos(wn) = 1, ossia (?rH)=0. 



Dunqiie in tal case il corpo urtanle, dopo Turto si muovera parallela- 

 mcDle al piano tangente i due corpi iiel punto dell'urlo. 



Velocilu dopo I'urto dirello-centi'alc fra solidi non elmlici. Per passare alia 

 percossa dirctta e centrale dei corpi non elaslici, dovremo porre nolle (21) 



(vn) ='{vn) =00° ; 

 quindi avremo dalle mcdesime le segucnli 



, mv -+- m'v 



(23) w = tt)'= u 



in -H m 



cos [wn] == cos [w'n] = , ossia (ion) =■ (lu'n) =« 90". 



Cioc in qucsto caso i corpi dopo Turto, procederanno per la stessa via per 

 la quale procedevano prima, e con velocitii comune, rappresentata dalla (23); 

 la quale si ottiene anche dalla (8), facendo in essa la medesime sostiluzioni 

 falte nelle (21). 



Peragonando i sccondi valori dellc (20) con la (23), avremo una rela- 

 zione fra le velocila iniziali v, v' prima dell'urto, quelle w , w' dopo la se- 

 conda fase dell'urto, e la velocila x comune ai due corpi dopo la prima fase 

 deU'urto; e questa relazione sara evidentemente pei due solidi espressa dalle 



?<; == 2x — I', lu' =a2x — v'. 



Quindi e che la velocila dopo 1' urto , in ogni corpo di perfetla elaslicila , 

 eguaglia la differenza algebrica fra il doppio della velocila sua dopo la prima 

 fase deU'urto, e la velocila iniziale del medesimo. 

 Le quantita 



m'(v — v') in[v — v') 



m -+- m' m ■+• m' 



rappresenlano rispeltivamente i cangiamenti di velocila, che subiscono i corpi 

 wi, n»', tosto compiula la prima fase dall'urto, cioe prima che la elaslicila dei 

 medesimi abbia reagilo; e cio facilmente s'intende ricorrendo alle formole ora 

 stabilite, sull'urto dirello e centrale dei corpi non elaslici. 



