182 DI UN PRINCIPIO CONTROVERSO 



lormini dopo i jiiimi soi noUa seric (17), n. 73 ni. p., c (piindi non piu si 

 soslrnrbbe 1' aiiiilisi clie ci comliissc alio cquazioni {H), (25). Mancala per tal 

 iiiodo la possibilila di calcolarnc 1' elVetlo per questa via , si usa inlrodiirre 

 I'ospressionc di tali foize nellc equazioni general!, come sc fosscro forzc cstcrne, 

 ajigiungendole alle A', )', Z : del chc oceorrerJi in appresso rccar qualchc esem- 

 pio. li eio e possibile, pcrclii' la finiziono A', ovvero T i'ra le molecole (la 

 |ualc c incognita c solo detcrniinabilc a posteriori in virtu dellc equazioni stesse , 

 [iiando si tratta di forzc molecolari o di prcssioni ) e invccc di forma nota , 

 sapendosi nei casi sopra ricordali die la forza e inversamenlc proporzionale al 

 [uadrato della distanza. Anche in tali casi pcro la pressionc fra le molecole 

 contigue non ccssa di aver luogo e d' esscre calcolabile alia manicra indicata 

 nei nnmeri precedenli : ma la forza interna atliva non fa piu parte di essa , 

 sibbcne figura, come si 6 detto, tra le forzc cslerne. Di qui il modo di rispon- 

 dere a cbi ci riniproverasse il non calcolare pei fenomeni terrcstri , per escmpio 

 nei moto de'lluidi, I'attrazione newtoniana a distanza fra le molecole. Se volete 

 considerar questa forza in quanto opera a produrrc anch' essa un tantino di 

 pressionc, il suo cffetlo c fuso nella T sopra conlemplata: se poi voleste che 

 si tcncssc proprio conto anche del suo valorc esplicitamcnte , csso per la ragione 

 gia delta dovrebbe comparire unito alle X, F, Z : ma cssendo sommamcnte 

 piccolo nella valulazione de' fenomeni terrcstri in confronto dellc altre forzc in 

 giuoco, puo trascurarsi senza crrorc sensibile. 



40. Passiamo a discorrere de' sistemi superficial! , c prima di applicare anciie 

 ad essi la stessa doltrina desunta dal principio fisico che rcggc le azioni mole- 

 colari, vediamo quali sarcbbero per essi le equazioni general! del moto de' fluid! 

 incompressibili , tratlalo alia maniera di Lagrange, a qucUa stessa maniera chc 

 a! n.' 66, 07 m. p. vedemmo dare risultati esatti, perchc confermati da dimo- 

 strazioni procurate altrimenli. 



II valorc della densila nei sistemi superficial! e 



(30) 



esse risulta da! n.' 12, 67 m. p., e dalle denominazioni (23) n. 10, c I'abbiamo 

 gia avvertito anche sul fine del n. 32. Poiche dunquc alia maniera lagrangiana 

 qui adottata non abbiamo altra condizionc oltre (juella di r costante , 1' unica 

 equazione di condizionc da contcmplarsi sara 



a.'b — i- =1 cost. 



e, giusta il mctodo, ncll' equazione gcneralissima (30) n. 9 dovremo mettere 

 sollo il sccondo doppio segno integrale l' unico termine Ao(a3 — r) 



