488 DI UN PRINCIPIO CONTROVERSO 



c vedremo facilnicntc i v.aloii (49) mutarsi in qucsti altri 



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Oltcnuti questi , interessa assai aver anchc quelli dcUe A, B , C chc cntrano a 

 coniporre le equazioni mcccaniche goncrali (44) n. 10, ridoltc alle vaiiabili dcUo 

 stato rcalc. A tale iiitcndimento convicn trovar prima qucUi dclle L^ , j)/, , Lo , Mj 

 (equazioni (41) n. 10) : falta anche qui 1' avveilenza sugli apici come aH'occa- 

 sione dclla formola (33). Sostituiti i valori (52), c tencndo d'occhio la (33) e 

 la (40) n. 10, trovcremo dope facili riduzioni 



Partendo oia da qucsti per calcolare le A,B,C sulle(43) n. 10, sempre col giuoco 

 della (33), troveremo valori molto semplici, i quali, richiamatc le (31), saranno 



(53) A = 2T^R^S. Tl- ; B=i ^T'-R^S. Tr^ ; C = •iY'-R^S. TU ■ 



^otabile e qui il pregio della semplicita come nei valori (23) n. 37 ai quali 

 ser\'ono di riscontro : qui come la possiamo formarci idee ben chiare sulla slrut- 

 fura di tali quantita. 



43. Facciamo 1' applicazione dellc trovate formolc al caso del fluido che si 

 muove in una superficie, caso pel quale I'analisi non e certamente soltanto 

 approssimata , ma esatta : essendo qui fuori di dubbio chc non hanno luogo le 

 tre ultime specie di elasticila delle quali parlammo alia fine del n. 41. 



Come al n. 38, e a riscontro della espressione (2C), la T diventa 



T(x, y, z{x, y) , ^l'+;f+\z[x + l,y + -ri)-z\^ 

 e puo considerarsi ridotta piu semplicemente alia forma 



(54) T(x,y,z, ^l^+ri'+{z'l+zrfii'), 



perche immaginando svolto il radicalc, e quindi anchc la T per gli altri termini 



