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e iiulicando con II' il secoiulo lermine, sarii 



(/,) R . ^'[1 ^ (^^' ^ yy' ^ ,V) (J_ _ i_)J ^ R, 



7.' Clio posto nella ipotcsi in cui siamo di 



fatto ;j. = 1 , aviemo le equazioni (B',) dclla prima parte n.° 29. Sicno x, y, 

 z, r le coordinate c il raggio vettore della cometa neH'orbita ellittica, sieno 



,r -1- o.r , // -i- ^fi , z -(- oz , r -+- <ir 



cio die diventano neU'orbita tiirbata : e chiaro che ^x , 8ij ■ ■ . saranno pic- 

 colissinie quantita deH'ordiiic dclle forze perturbatrici , quindi so iielle (B',) 

 poniamo x -^i-Sx , y -i- Sy . . . . in luogo di a;, jy . . . . , se trascuriamo i 

 termini di secondo ordine, e se rammentiamo Tequazioni (A) del moto ellit- 

 tico (15.° par. I), avremo 



(Vli 5^ 'Sx^r _ /dR, f/% Sy 3y5r /dUv 



(Q) 



(V'Sz Sz 3:3r /d\{^ 



dl^ r^ r" " WlW 



Se queste equazioni fossero integrabili, da esse si avrebbero immediatamente 

 I valoii di Sx , ^y . . . i quali unili alio coordinate x, y . . . . relative al 

 movimento elliltico, dcterminerebbero in ogni istantc la posizione della co- 

 meta neU'orbita turbala. 



8. " Alle equazioni (Q) si soddisfa col fare ^x, 3i/ . . . eguali a zero. Ora 

 qiiando la cometa si avvicina a I sole, Ic coordinate x, y, z divengono picco- 



I- ■ . . . /dRv /dK, 



lissiMie, come anche Ic (piantita (— -) XT' I- fl'f^iitti dallo sviluppo (a) della 



