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la rencontre du pian de se partager en deux branches égales & 

 qui suivenr des directions opposées, il est clair qu'il doit né- 

 cessairement y avoir dans l'endroic où les deux branches se sé- 

 parent une porrion de fluide qui n'aura aucun mouvement ; or 

 plus cetre portion sera grande, plus notre hypothòse approchera 

 de la vérité; &c dans tous les cas elle pourra toujours étre re- 

 gardée comme la limite &; l'asymptote de ce qui a réellement 

 lieu dans la nature. 



2. D'après certe hypothèse voici comment je déterniine le 

 mouvement du fluide &c sa pression contre le pian. Puisque 

 rien n'accélère, ni ne retarde le mouvement des particules dans 

 les canaux AC, BD, leur vitesse sera donc constante & égale 

 h celle que le fluide a en sortant du vase. 



Je nommerai a la hauteur due à cette vitesse, c'est-à-dire 

 celle d'oìi un corps pesant devroit tomber pour acquérir une 

 pareille vitesse. 



Comme à cause de l'incompressibilité du fluide il doit pas- 

 ser dans chaque section fg du canal PA une égale quantité de 

 fluide h chaque instant, la largeurj^ du canal doit étre partout 

 en raison inverse de la vitesse du fluide; cette largeur sera donc 

 constante dans tout le canal &c égale h AM moitié de celle de 

 Torifice que nous nommerons ò. Or la tranche inflniment pe- 

 tite & rectangulaire fgih par la force centrifiige due h sa vites- 

 se exerce contre la partie gì de la paroi concave une pression 

 égale au poids de cette particule multipliée par — , en nom- 

 mant r le rayon osculateur de la courbe eng; c'est ce qui est 

 connu par la théorie des forces centrifiiges. Donc puisque le 

 poids est ici proportionel au volume f/igi =fgxgi , on aura 

 fgxgi X — pour la pression sur g'i,& par conséquent elidivi- 



