PAR M.'' DE LA GRANGE oa 



sant par gi, & mettant — pour/g, on aura — pòur la pres- 

 sion sur chaqiie point g. 



Cetre pression s'exercant sur la portion du fluide PMQ 

 que nous supposons stagnante , elle doit étre égale partout 

 suivant les loix connues de l'équilibre des fluides; ainsila quan- 

 tité — esc constante dans tonte la courbe PM; par conséquent 

 le rayon osculateur r est aussi Constant, & la courbe est né- 

 cessairement un cercle dont /• est le rayon. Il eii est de méme 

 de la courbe MQ de l'autre canal semblable. 



Maintenant il est clair, par les principes de l'hydrostatique, 

 que le fluide PMQ étant presse dans tous les points de la 

 surface curviligne PMQ par une force égale à — , il en doit 

 résulter une pression égale sur cliaque point du pian PQ sur 

 lequel le fluide est appuyé; de sorte que la pression totale que 

 souiTrira ce pian sera exprimée par — en nommant/; la lar- 

 geur PQ du pian. C'est dans cette pression que consiste l'ac- 

 tion du fluide contre le pian, ou la force de sa percussion, 

 force qui est donc mesuréepar^ 



3. Dans cette formule les trois quantités e, ò,p sont don- 

 nées, puisque a est la hauteur due à la vltesse du fluide, ù la 

 largeur de l'orifice ou de la veine, &c p ìa. largeur du pian. Il 

 n'y a d'inconnue que r, c'est-à-dire le rayon du cercle qui 

 forme la courbure des canaux. Or si on suppose, ce qui est 

 le cas le plus naturel, que les particules de fluide ne puissent 

 quitter le pian contre lequel elles frappent que dans une direc- 

 tion paralllle i ce pian , alors la ligne PQ sera tangente en P 

 & Q des arcs de cercle PM & QM; & comme la perpendi- 

 culaire MN est dé;à par l'hypothèse tangente des mémes arcs 

 en M, puisque la direction du fluide en M est supposée sui- 



