PAR M.r DE tA GRANGE lOI 



ce (|u'on obtiendra en augmenrant la largeur du pian jusqu'h 

 ce cjue toutes les particules soient contraintes de coulerle long 

 de ce pian avant de s'en échapper. 



>5. Considérons maintenant la percussion oblique, & sup- 

 posons de nouveau que la veine dont la largeur esc AB 6c la 

 direction MN se partage , par la rencontre du pian PQ incline 

 à MN , en deux branches AMPC & BMQD , ensorte que l'es- 

 pace intermédiaire PMQ soit rempli d'un fluide stagnane &. 

 en équilibre ( fig. 2. ). 



Il est d'abord clair que lorsque le mouvement du fluide est 

 parvenu h un état permanent, comme nous le supposons ici, il 

 doit étre uniforme dans l'un &: dans l'autre canal parcequ'il 

 n'y a extérieurement aucune force qui puisse l'accélerer ou la 

 retarder. Ainsi comme par l'incompressibilité & la continuità 

 de fluide, il en doit passer toujours la méme quantité dans 

 chaque section du méme canal, il faudra aussi que toutes ces 

 sections soient égales, comme dans le cas précédent, mais la 

 largeur des deux canaux pourra ici étre differente. 



Soie a la hauteur due à la vìtesse de la veine , laquelle se 

 maintient la méme dans les deux canaux. Soit de plusAM^m 

 l'amplitude du canal AP, & B]VI=/2 l'amplitude du canal BQ, 

 ensorte que m -4- ri = ò largeur donnée de la veine ou de l'ori- 

 fìce du vase d'où elle sort. 



Enfìn soie r le rayon osculateur de la courbe MP du pre- 

 mier canal, & p celui de la courbe MQ du second. On prou- 

 vera aisément par un raisonnement semblable à celui de l'ar- 

 ticle 1. que la force centrifùge du fluide produira sur chaque 

 poine de la courbe PM une pression égale à — ,&sur chaque 

 point de l'autre courbe QM une pression égale à — . Ces pres- 



