PAR M."" DE lA GRANGE IO3 



& par conséquent TG = r-\-p. Or puisque FP &c GQ sonc 

 parallèles enrr'clles & perpendiculaires àPQ, il est visible que 

 FG sera h PQ dans la raison dii sinus total au cosinus de l'in- 

 clinaison de FG à PQ, ou au sinus de l'inclinaison de MN à 

 PQ. Cette inclinaison est celle de l'obliquité du choc du flui- 

 de contre le pian. Nommant donc ai l'angle de cette obliquité, 

 ou l'angle d'incidence de la veine sur le pian , on aura FG = 

 £^: donc r-\-t= -^:&l'exnression de la force du choc trou- 

 vée ci-dessus deviendra zaòsin.ai^ laquelle est, comme l'on 

 voit, h celle du choc direct zaò { art.3 ) dans la raison du sinus 

 de l'angle d'incidence au sinus total. 



7. Getta loi est celle qui est recue communément, d'après 

 la théorie ordinaire du choc des corps solides & isolés, quoi- 

 que cette théorie ne soit point applicable aux fluides. La 

 théorie précédente l'établit d'une manière directe, & l'expé- 

 rience ne s'en éloigne pas sensiblement. Il est vrai que Mr. 

 l'Abbé Bossut a toujours trouvé,dans les chocs obliques,des 

 résiiltats moindres que la loi des sinus d'incidence ne les don- 

 ne; mais on peut rendre raison de ce déchet, comme nous 

 l'avons fait pour les expériences de Mr. KrafFt sur le choc di- 

 rect, en supposant que la dernière direction des canaux n'étoic 

 pas tout-à-fait parallèle au pian; ce qui est d'autant plus pro- 

 bable que, dans les expériences de Mr. l'Abbé Bossut, le pian 

 étoit le méme pour le choc direct & pour le choc oblique, tan- 

 dis que dans le cas de ce dernier il paroit que les branches 

 dans lesquelles la veine se partage , doivent diverger davantage 

 pour pouvoir prendre la direction du pian. Dans cette suppo- 

 sition il est clair que les droites PF & QG ne seront plus pa- 

 rallèles, mais deviendronc divergentes, ensorte que la propor- 

 o 



