PAR M/ DE LA GRA\-CE ' 105 



forme dans chacun de ces canaux, puisqu'il n'y a aucune cause 

 d'accélération ni de retardation. Ensuire si on nomme d<. le 

 petit angle forme par les deux plans du canal, x&cy l'abscisse 

 & l'ordonnée d'un point quelconque g de la courbe du canal 

 PM rapportée à l'axe MN, & ^ la largeur ou l'amplitude du ca- 

 nal dans cet endroit, il est clair qu'on aura ^y^oc pour l'aire 

 de la section du canal, & par conséquent {yxs^o" sera l'aire 

 entiòre de la section du conoide. Cetre aire doit étre constante, 

 puisqu'à cause de la continuité & de l'incompressibilité du flui- 

 de, ainsi que de l'uniformité de sa vltesse, il doit passer à cha- 

 que instant une quanrité de fluide égale à celle qui sorten mé- 

 me tems par l'oriflce du vase. De sorte qu'en nommantB l'ai- 

 re de cetorifice ou de la section de la veine cylindrique , on 

 aura ^yx3(5o°=B, & de la ^ = ° 



Il est clair de plus que :^ydocds sera°le volume de l'élémenc 

 du fluide qui répond à la portion infiniment petite ds de la 

 courbe MgP, & cet élément exercera sur la paroi du canal sur 

 laquelle il appuye, & dont l'aire esty^ct^^une pression repré- 



:>ciKeepar , en nommant comme ci-dessusa la hau- 



teur due à la vìtesse constante du fluide, &rle rayon osculateur de 

 la courbe du canal. Donc la pression sur chaque pomt de la sur- 

 face du fluide intérieur qui est suppose stagnant sera ^-^ , la- 

 quelle doit étre par tout la méme par les loix cormues de l'hy- 

 drostatique. 



Soit donc n certe pression constante on aura n=fiir. mais 



r ' 



B ^ dx 



^ =" 5-6^> ^ '■ =—.-77 i donc on aura n = _ ^^ ^ "* 



d.5l 560"^ ydy 



ds 



multipliantparyiy&intégrantilviendraI^ = ^^^(conJ^__|). 



