106 ' SUR LA PERCUSSION DES FLUI0ES 



Au point M Oli la veine commence à diverger, sa direction 

 esc suivanc l'axe MN; on a donc j=o & -^ = i ; donc a 

 constante arbitraire sera aussi = i ; par conséquent l'équa- 

 non complète sera-^=^-^„ ( i _ _). 



Au point P où le canal touche le pian on a y^NP, & 

 ■^ = au sinus de l'angle que la direction du canal dans ce 

 point fait avec le méme pian. Si donc on nomme <? cet angle 

 qui est évidemment celai que les particules du fluide font avec 



le pian en le quietane, on aura n x —= ^, ( i — sin. <f). Or 



la pression n agissant sur tous les points du pian circulaire, 

 dont PN est le rayon , il en resulterà une pression totale = 



n X ^^ -^ ° , puisque ^'^ f ° est l'aire de ce pian ; donc cer- 

 te pression totale sera exprimée par zaB{i — sin.f). 



C'est la valeur de la force de percussion que le fluide exerce 

 contre le pian, laquelle sera donc la plus grande lorsque<)>=o 

 c'est-h-dire lorsque la dernière direction du fluide est paral- 

 lèle au pian; & elle sera dans ce cas i^B, égale par consé- 

 quent au poids d'une colonne du méme fluide , dont la base 

 seroit B largeur de la veine &: dont la hauteur seroit za dou- 

 blé de la hauteur due à la vitesse du fluide; ce qui s'accorde 

 avec ce que nous avons trouvé dans l'article 3 , en considerane 

 une veine piane. 



Dans les autres cas où 9 n'ese pas nul, &: oìi par conséquene 

 le fluide quieee le pian dans une direcrion oblique, la valeur 

 de la force de percussion concre le pian sera moindre dans le 

 rappore de i — sin.<f à i ; ce qui s'accorde encore avec la for- 

 mule de l'article 4 relative à ces demiers cas. 



