PAR MJ DB LA GRANGE IO7 



0. Le problème que nous venons de résoudre sur l'action 

 d'une veine cylindrique contre un pian perpendiculaire à sa di- 

 rection deviendroit beaucoup plus difficile si on supposoit le 

 pian exposé obliquement à cetre direction. Car alors l'enton- 

 noir conoidal torme par la veine ne seroit plus de revolution , 

 & il faudroit pour en déterminer la figure avoir égard nonseu- 

 lement i\ la pression de chaque filet de fluide sur le fluide iii- 

 térieur stagnane, mais encore à la pression mutuelle &c laterale 

 des filets contigus ; ce qui engageroit dans des formules assez 

 compliquées & n'ofFriroit qu'un exercice d'analyse, inutile à 

 l'objet de ce mémoire. 



Il nous suffìra donc pour le présent d'avoir confirmé a priori 

 par une théorie aussi simple que satisfaisante, ce que quelques 

 auteurs avoient trouvé a posteriori sur la mesure de la force de 

 percussion d'une veine de fluide contre un pian; &c d'avoirpar 

 cette confirmation fixé d'une manière incontestable un poinc 

 si essentiel de l'Hydraulique. 



On peut donc prendre désormais pour règie generale &c cons- 

 tante que dans le choc direct, 6c lorsque son eiFetest le plus 

 grand, ce qui a lieu quand le pian est assez large pour que tou- 

 tes les particules du fluide soient contraintes d'en suivre la di- 

 rection en le quittant, l'action contre le pian est égale au poids 

 d'une colonne du fluide de la méme grosseur que la veine 6c 

 d'une longueur doublé de celle d'où un corps pesant devroic 

 tomber pour acquérir la vitesse du fluide. Il n'en est pas de 

 méme lorsque le pian est exposé à l'impulsion d'un courant , 

 dans lequel il est entièrement plongé. Dans ce cas on n'a pu 

 encore déterminer a priori la valeur de cette impulsion, & tous 

 les efForts qu'on a faits jusqu'icipour y parvenir^ n'ont servi qu'à 



