E GM EPFETTI DOVUTl ALLA FORZA COERCITIVA DI QtALS. ROCCIA MAGN. 161 



bipolarilk, lo divcnta molto di piu cpiando il punto magnelico esce dalla 

 direziono de' poll e s'accosla al piano condoUo pel centro dell'ago normal- 

 menle al meridiano magnelico, nel qual piano csso annullasi eompiuta- 

 mcnte a qualunque distanza, come fu teste osservato ; dove che I'azione 

 bipolare si consorva perfeltamentc costante passando dall'una aU'altra po- 

 sizione estrema, quando sia Irascurabile il quadrato della lunghezza del- 

 I'ago relativanicnte alia somma di quattro volte il quadrato della sua di- 

 stanza al punto magnetico. 



Di fatto le piu seniplici considerazioni geometriche dimostrano che la 

 forza esercitata dal punto bipolare nel piano normale all'ago magnetico e 



{t+d' \l^+d^ i/+d^ /^+4d' 



E noi sappiamo che la medesima forza bipolare quando il panto tro- 

 vasi nella direzione dell'ago e id^-{-l'^ 



11 rapporio cercato sark dunque 



2[d'—\iy ' w^+/^ ■ ■ {id^—iy ' w-\-i' • ■ (^^'+^')' '• {^d'—py 



dove apparisce chiaramcnte renimciata uguaglianza nel caso di l^ piccio. 

 lissima per rapporto a id^. 



Alia condizione di parita d'encrgia dell'azione unipolare e dell'azione 

 bipolare, cui abbiam dovuto necessariamente soltomettere il punto magne- 

 tico per compararnc gli effctli rdalivi, convien poi aggiugncrc la circo- 

 stanza che la prima di tali forze esscndo indirella e provenicntc dalla 

 bussola, traversa due voile lo spazio interposto tra essa bussola cd il 

 punto magnetico, e riesee quindi quattro volte piu deholc dclle azioni 

 diretle. 



Finalmente I'ullima circostanza la quale conlribuisce a render I'azio- 

 ne unipolare inforiore d'assai all'azione bipolare si e la forza cocrciliva. 

 Abbiam vcduto che la presenza di questa forza iiellc rocce magnetiche ri- 

 sulla dalla stessa loro allitudine alia calamitazione perraancnle; e che la 

 varia sua energia nelle diverse specie di rocce e una conseguenza del di- 



