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nl suo centpo di gravila, dovendo le distanze hj, rf, essere in ragione inversa 

 dei conispondenli pesi P, p. Del reslo questa impossibilita di coinponsazione 

 anche risulta, e piii speditamente, da! riflottpre che la U — /„ per questo caso 

 liducesi alia /3r :=: 0. Lo slesso |)otrcmo concludere se risolviamo la (124), 



lispetto al rapporto dei pesi -=^1; ed in falti aviemo 



dondc le due radici 



2 / o o I,, <> 



^=.-f. M 



b. 



rf ' '^ rf, 



2 



2 



Tiascuiando la seconda, peiche non acconcia , deduciamo dalla prima 



valore clic , sostiluito nella seconda (123) , od anche nelT ultimo valore di 

 /t , ci fornisce 



/„ = Z, = 00 , 



Supponiamo per un secondo caso particolare che suH'asta cilindrica BD 

 non esistano piii le due lenti, ed inoltre che il raggio c del cilindro mcdesimo 

 sia Irascurabile rispetto le allre quantila, dovremo porre 



e dalle (121) avremo 





qui/d i / 1^ mJ^ 



3V h^ - /;„ 



Questa formula si puo anche ottenerc, consideiando a parte i moment! d' inerzia 

 So', ^„', delle due porzioni //„ e h^ del cilindro BD, presi ognuno rispetto I'asse 

 orizzontale , che passa pel centro di sospensione , e trascurando il laggio 

 della base. In fatti abbiamo i momcnti d' inerzia medesimi dati (!) lispetli- 

 vamente dalle 



(t) Venturoli Elem. di mec. , e idr. T. I. Roma 1826, p. 150. 



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