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in virtù della quale si jiolrebbe dire con Dulong clic la rariaiione di temperatura , risuUnnlr du una 

 siesta compressione istantanea di rari Jluidi einstici , sia in ragione inversa dei loro calore specifico 

 a volume costante. Non sembra chiaro perchè il sig. Plana trovi a ridire circa 1' esattezza di que- 

 sto enunziato quando f' è mollo più grande di f , essendoché il fattore log è sempre comu- . 



ne e lo stesso nei vari gas che si suppongon aver soflcrti una stessa compressione ; ma forse ciò 

 si deve attribuire a che quando il gas subisce (anche in tempo brevissimo) una grande variazio- 

 ne di densiià , non sia permesso di supporre che resti invariata la sua quantità di calore: con- 

 dizione esscnzinle iilln equazione (20) da cui traggono origine la precedente e le due (29) e (30). 

 Quindi a giudizio del noslro A. vai meglio conservare ali" equazione (3o) la forma primitiva. 



La teorica del calore dei gas permanenti è in relazione manifesta con quella della propaga- 

 zione delle onde sonore, e per sentire la verità di quest'asserzione basta riflettere che la brevità, 

 somma del tempo in che un'onda sonora prende due densità poco diverse l' una dall'altra , per- 

 mette che la sua quantità di calore q si tenga come invariata ; il perchè in questo caso piucché 

 mai sussiste P equazione ( 19 ). Altronde è nolo che nella teorica del suono , il rapporto v dei 

 due calori spcci6ci entra nella espressione del quadrato della velocità di esso ; e fu questa consi- 

 derazione che inspirò a Laplace la idea di desumere il valore di quel rapporto dalla misura diretta 

 della velocità del suono : idea qualificala con ragione da Dulong come una delle più felici inspi- 

 razioni di quel gran geometra. La relazione tra le due teoriche rende per ciò più pregevole il 

 lavoro del sig. Plana , in virtù del quale si può ritenere che la teorica del calore dei gas abbi^ 

 ricevuto considerevole perfezionamento. 



Il sig. Plana, supponendo ancora che le formole da esso trovale nell'anzidetta speciale ipotesi 



di Laplace e Poisson non bene corrispondano alle osservazioni che potrebbero farsi , accenna al- 



I 



Iresì quelle formole che avrebbero luogo quando alla funzione di _l — ( per la quale sì dee ne- 



e 



cessariamente esprimere la quantità di calore quando , di accordo coli' especieoze , il rapporto dei 

 due calori specifici si tiene costante ) si dasse U forma generalissima 



^[4]Mfì 



.f ec. 



dove i coefiScienti B , B' , ec. e gli esponenti m , m' , ce. dovrebbero esser determinati dai ri- 

 tultameoti numerici che darebbero le osservazioni. TultavoUa l'autore nota come immessibile la for- 



in 



mi di funjione espressa da A log [ — — I , perchè smentita da osservazioni già fa'.lo sull" aria at- 

 mosferica, 



Finalmente il sig. Plana dichiara in un lungo articolo come vorrebbero esser modificale le 

 principali formole delle sua Memoria , quando il coefficiente » della dilatazione dei gas , in vece 

 di ewer costante rispetto alla densità , avesse una certa dipendenza da questo elemento : come sem- 

 bra risultare dalle recenti sperienze del sig. Regnault sui gas più o meno compressi. Il nostro 

 Autore si è assicuralo che il dello coefficiente per rappresentare in linguaggio analitico le osserva- 

 zioni fatte sull" aria atmosferica , e registrate nel tomo i4° dei Comptes rendus , dovrebbe aver la 



forma • + ? C <lo»e 



• = 0,00365343, (3 = 0,000011575 ; 



e che pero T equazione foodamentale ( 1 ) dovrebb' essere surrogala dall' altra 



p=^e [ ,+(» + ^f) 6]. 



