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dei [asccUi fabc' , f'aòe" ecc. i quali hanno por base aò , traversano l'emisfero 

 m&'c'cn, e vengono a poggiare sulla sua superfìcie. Le altezze di tutti questi fa- 

 scetti sono uguali , ma la sola ispezione della figura mostra che il fascello ob- 

 bliquo contiene mono calore del fascetto perpendicolare ; e tanto meno quant' è 

 maggiore la sua obliquità. 



Per avere il rap|)orlo esatto tra 1' una e 1' altra radiazione basterà confron- 

 tare ab colla porpendicolare bp abbassata dal punto b sul lato opposto del fa- 

 scetto obliquo ; imperocché le quanlilà di calore dei due fascetti essendo mani- 

 festamente proporzionali alle loro sezioni normali , la proporzione 



ab : bp : : i '. Sen Bar/"' 

 somministrerà la relazione cercata. La radiazione perpendicolare sfarà dunque 

 alla radiazione obliqua , come 1' unità al seno dell' angolo d' inclinazione : cioè 

 a dire , che le due radiazioni staranno appunto tra di loro nel rapporto determi- 

 nato dall' esperienza. 



La sola nozione della profondità donde trae origine il raggianienfo esterno 

 de' corpi, nozione fornitaci dalle sperienzc le piìi chiare e convincenti , basta dun- 

 que per render ragione della legge del seno d' inclinazione : ed abbiam pocanzi 

 veduto, che dalla variazione di siffatta profondità nelle sostanze di diversa natura, 

 variazione che dcssa pure è posta fuor d'ogni dubbio da esperimenti irrefragabili, 

 se ne deduce il perchè la potenza emissiva cambia colla qualità della superficie 

 raggiante. 



Le due leggi fondamentali che reggono l'emissione dei raggi calorifici si spie- 

 gano quindi pcrfetlamente , senza ricorrere all'ipotesi di una forza dì riflessione 

 interna ammessa da tulli i matematici che applicarono il calcolo alla scienza del 

 calore. 



Questa riflessione interna fìi immaginata , o almeno chiaramente espressa 

 e definita per la prima volta, da Pietro Prevost di Ginevra. L' analogia e 1' espe- 

 c rienza , die' egli, c'inducono ad applicare al calorico raggiante la teorica della 

 «r luce rifiessa. Quando il calorico passa dall' uno all' altro mezzo , esso patisce 

 e sulla superficie intermedia una attrazione o una ripulsione. Se il passaggio suc- 

 f cede da un mezzo meno rifrangente , siccome 1' aria atmosferica , ad un mez- 

 <i IO più rifrangcMite quale sarebbe il vetro o un metallo terso e pulito , accade, 

 t a norma dillo circostanze ( d'obbliquità ecc.) che il raggio è ripercosso. Ed il 

 e medesimo cffello si riproduce , secondo le circostanze , quando il passaggio 

 e ha luogo da un mezzo piii rifrangente , qual è u.v metallo , ad un altro 

 t mezzo dotato di minore rifrangibilità, come f aria J. 



L' autore della Teorica analitica del calore addotta compiutamente le idee 

 del Prevost (i). 



(1) P. Preiosl. Dm calorifue rajonnani. I voi. io 8". Paris 1809. pag. 112. 



