DEL PROF. CARLO CONTI 4 51 



11. Puo vedersi facilmcnte che Fequazione Q Rht — <ZF ij e in- 

 fine quella delle forze vive e del lavoro dinamico, dalla quale percio 

 poteasi scnz 1 allro incominciarc; pure abbiamo volulo confermarla par- 

 ticolarmente. Se dal gomito C della manovella pendesse una fune por- 

 tante il peso Q, V equazione dell' equilibrio sarebbe 



scn(,u — /3) 



Qg sen a=g.F 



cos/s 



Moltiplicando questa per la (11) ricavasi 



Qg sen fj.d jx = Fds 



ed integrando fra y . = e p. = 90° ricaveremo 



Qg — Fg OSsia Q = F 



cioe le due forze uguali perche il loro viaggio e il medesimo. 



12. La soluzione elementare ebe abbiamo messa poco fa del pro- 

 blema risguardante la manovella, porge i valori delle pressioni, le 

 quali poi ci somministrano le passivila ebe involgono per elemento 

 il braccio della manovella. La pressione esercitata dalT estremo B della 

 manovella contro le pareti del canaletto ebe V obbliga a muoversi nel 

 senso rettilineo BG e F.tang/3. Lo sforzo esercitato contro M ossia 



eos( ; u — j3) 



contro i perm che sostengono la ruota DD e F . ■ — ^ — . 



Vedesi percio che il canaletto e sospinto all'insu nella prima me- 

 ta del giro, sospinto alFingiu nella seconda meta. 



Ammettendo che /3 rimanga sempre picciolo da potersi sostituire 

 al seno e tangenle di /3, I' arco stesso, avremo quelle due forze espres- 

 se per 



F — sen//.. F \ cos fx -+- sen fx — j 



15. Passiamo adesso a calcolare le passivita. La prima e quella 

 che dipende dalF attrito contro il canaletto . Dicendo f il coefficiente 

 di attrito, per mezza rivoluzione si avra 



g ft 

 fF — I sen uds , 



o piu rigorosamente 



/Tr°"tang/3ds. 



