DEL PROF. CARLO CONTI { 55 



da della biella, L da quella del tirante, la corsa e 2 — e, essendo p. 



Teccentricita. 



Facendo f/.' = 270 -f- /n sara 



j 



c = 2csen' — (90° + ^) 



come sopra, e piu generalmente facendo p.' = 1 80° -+- « -+- y. avremo 



i 



c = 2esen* — (a-\-/x). (13) 



5s 



Cosi T intermedio della leva non fa ehe mutare la corsa del cap- 

 pello riguardo alia eccentricita, ed obbliga ad avanzare di due fasi 

 1 eccentrico. 



17. Gonsideriamo adesso il cappello C (Fig. 4.) in prima fase chiu- 

 dente le due luci, e supponiamo che le due ali P, A sopravanzino 

 esteriormente le luci essendo internamente a fdo colle pareti delle luci 

 medesime. La quantita pi dell' ala pp' che sopravvanza alia luce si dira 

 orlo esteriore. Cio posto e chiaro che fino a tan to che il cappello si 

 avanza di pi vapore non puo entrare nel cilindro, ed e pur chiaro 

 eh 1 entrando in terza fase nell' indietreggiare, appena che il leinbo p 

 guadagna il lembo esteriore della luce, cessera refflusso del vapore e 

 rimarra imprigionato nel cilindro. 



Ma perche il vapore sia pronto a sospingere Teinholo si tiene il 

 cappello avanzato nella seconda fase di maniera che quando l' embolo 

 e nella posizione fondamentale, cioe al fondo posteriore del cilindro, 

 Torlo sia avanzato ed anche per qualche t rat to di piu che si chiama 

 precessione. Queste circostanze inutano grandemente il giuoco del va- 

 pore, c noi ci faremo a valutarle esattamente . 



18. Diciamo a la lunghezza dell 1 ala pp; r V orlo pi. Perche il 

 cappello si trasporti di r dovra seguire una rotazione p . A trovare 

 quest 1 angolo bisogna fare c = e-hr nelP equazione gcnerale (13) po- 

 nendovi anche u = 0. Cosi calcoleremo p col soccorso clelF equazione 



1 I /e-+.r 



sen — (90 -t-P)=l/ . (\i) 



9 p 



