DEL PROF. CARLO CONTI 1 7 5 



Ghiamando pertanto d la distanza fra il lembo posteriore della luce, 

 ed il lembo posleriore del sopra cappello, sara 



•l i 



d = m -4- 2 e sen' — a — 2 v sen' — tx" 



2 ' 2 ' 



ovvero 



d = m-\-e(l — cos^a') — v(i — cosu'') 



Fino a che d e positivo, la luce scavata nel cappello e chiusa. ne 

 puo il vapore entrare nel cilindro. Quando d e negativo, quella luce 

 rimane scoperta, e se 1' ala non copre la luce d'ingresso nel cilindro. 

 il vapore potra entrarvi; che se I' ala copre la luce, allora, quantun- 

 que il vapore s 1 insinui ne' canali laterali del cappello, non potra pe- 

 netrare nel cilindro. Quindi e che qualunque siasi (/, non vi sara ef- 

 flusso di vapore che nel periodo di spinta, ed in questo poi fino a 

 che sia d negativo . Per questo se faremo che d sia negativo per un 

 certo numero di gradi, per Tangolo corrispondente alia spinta, per tal 

 angolo seguira afflusso, e dopo, cessando, avra luogo V espansione che 

 si colleghera a quella operala dallorlo o dagli orli del cappello. 

 45. Assumiamo 



e sara 



ossia 



d=m-\-e — u-)-e sen (a -\- fx) -f- v cos ( a. -f- a -f- jx ) 



■ in 



e ponendo 



avremo 



-f- e. — v -\- [esen& + ucos(cc -(- &)]cos^; 

 + [ecosa» — wsen (u. -f-&)]sen | u 



e sen a -+- v cos ( a. -f- 6>) = /t sen »' 

 e cos 6i — v sen ( u. — a) = h cos i 



d = m -\- e — v -+• h sen (i-\- fx). 



In questa equazione bisogna poter determinare m in modo che 

 per valore determinalo di y, d risulti nullo, essendo prima negativo. 

 Per mostrare come cio si possa ottenere in caso semplice, supponia- 

 mo e z= v, « = 0. ed avremo 



e cos a. — h sen i , e — e sen * = h cos i 



