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poi segua una espansione, indi torni la spinta per dar luogo all 1 ul- 

 tima espansione . Allora per confrontare la durata della spinta con 

 quella dell" espansione dovremo sommare i due angoli, separati dal- 

 1' espansione, pei quali entra vapore. Nell'esempio poco fa accennato 

 la prima spinta dura da 0° a 110°.44,9, poi per altri lo°.o6', 2; in 

 lutlo per 126°.4l', 1. E la prima espansione dura per 40°, 1' ultima 

 per 5.° 57, 2. 



48. Ammeltendo quest' alternativa di spinta e di espansione veg- 

 siamo come sarebbe da determinarsi la quantita m . Sia A la sonuna 

 dei due angoli pei quali si vuole duri la spinta; Tangolo deirespan- 



sione intermedia sara 180° — a> — p — A, la meta 90° — — - (^ + f 4- >); tolto 

 da 90" avremo 



e percio dovra essere 



i 

 — (* + /> + *) 



2t 



SS 



queirangolo pel quale si annulla d. Nell' esempio precedenle essendo 

 A=126°.4l',l troveremo p— i=70°j e cosi da y.— i=70° a u-bltO" 

 durera T espansione intermedia. 



49. Noteremo ancora un' altra cosa. La durata della spinta e del- 

 1" espansione fu calcolata per angolo, menlre il lavoro dinamico del 

 vapore bisogna riportarlo a frazioni della corsa. Ecco il modo di re- 

 golarsi nella valutazione degli angoli. Si determina dapprima la parte 

 di corsa per la quale dura la spinta senza 1' intervento del sopracap- 

 pello e cio col mezzo delFcquazione 



1 S 'J i ) 



s = 2 u sen" — u . < I cos' — a } 



2^1 b 2 ' \ 



meltendo u = 180° — w — p. Dopo questo si determina quel tanto di corsa 

 per la quale si vnole che affluisea vapore. Dicendosi s questa parte, 

 calcoleremo un valore di y. , che diremo y.\ corrispondente a quello s\ 

 e cio o per false posizioni col soccorso delle precedenti equazioni, o 

 direttamente col soccorso deH'equazione (7) ricavata da queste. Se per 



