DEL TROF. CARLO CONTl 



•=»K a »--T 



essendo m la densita del mercurio dalla cui altezza si misura la ten- 

 sione del vapore. Ammettendo poi l = c-±-fe 



sara 



■=l/2 9 ml/ — 



V c-+-fe 



Dicasi / la lunghezza della luce, A la larghezza al tempo t con- 

 tata dal cominciamento dello scarico. sia /* il prodotto del coefficiente 



di contrazione per iXfgm"-, d Q la. portata pel tempo infinitesimo d I 



e sara dQ=hlXdty 



fe 



Ora se al tempo t il volume del vapore e Bx, al tempo t-i-dt sara 

 B {x + rfx) + rf Q. quel primo alia tensione assoluta e + • . questo alia 

 leusione assoluta e + i — de . esprimeudo eon t la tensione atmosferica. 

 Avremo percio 



B{x-\-dx)-\-dQ e-j-s . Bdx-i-dQ de 



ossia 



B t f+i + de' Bx e -4- 1 



Adesso dovremmo esprimere x in funzione del tempo rioavando x 

 dalla formula esprimente il moto del cappello. e ritenendo die la mar- 

 china corra unilormemente. Lo stesso e da dirsi di \ fino a che la 

 luce e tutta aperta, dopo di che rimarra il fattore / A coslante . 



Facendo questo cadremmo in formule assai complicate, ed in for- 

 mule che gia non possono concordare col fatto. Per avere una qual- 

 che idea supporremo la luce tutta aperta, e nelPespressione 



B d x + d Q 



Bx 



lascieremo Bdx. sostituendo a Bx il volume del vapore al comin- 

 ciamento dello scarico. Colla prima supposizione rendesi piu pronta la 

 diminuzione della tensione del vapore facililandone lo sfogo. colla se- 

 conda si aumenta la tensione in confronto di quella che ha da aver 



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