200 IN rORNO ALLA TEORIA DELLE MACCHINE A VAPOIVE 



sione/?' in cilindro data la pressione in caldaja e le condizioni del passaggio del 

 vapore dalla caldaja al cilindro ; se non die nel dubbio che quesle equazioni 

 non possano veramenle applicarsi con sufficiente approssimazione a Uitti i casi, 

 cos\ ripulerei che mettesse conio di approfiUare invece del principio che lanlo 

 vapore si consuma dal cilindro quanto ne viene al medesimo somministraio 

 dalla caldaja ; cd e la slrada a cui io credo qui di dover dare la preferenza. 



Conformemenle. quindi. a quanto abbiam detto piu sopra, supporremo 

 che nel passap;gio della caldaja in cilindro convertendosi una parte del vapore 

 in acqua, della quantita S ch. d' acqua vaporizzata dalla caldaja in un minuto 

 prinio, giunta nel cilindro non ne resti in istato di vapore che la quantita a.S. 

 essendo a. un coetficiente numerico di riduzione : questa occupera in cilindro uno 

 spazio che, per quanto abbiam detto al § 9, sara rappresentabile con 



a. m. S 



prendcndo per in ed n i nuraeri dati pei varii casi al paragrafo stesso ; e siccome 

 ad ogni corsa seniplice il cilindro consuma un volume di vapore espresso da lltri 



10. a (/-!-<;) 



e quindi in un minuto primo un volume 



>!»■ 



cosi farendo 

 dovra essere 



--40.0 {/-he) 



M-l 



(7) ///'=r lo./w 



m' S 



(B) ^a(/-Hr) = «^ 



-/' ....■, 

 Se la macchina non e ad espansione, allora baslera nella formola (A) fare 



L 



/i=L;Kz= 



LH-c 



ed essa diventera 





Eliniinando p Ira le equazioni superior! avremo 

 I. Carica che puo essere superata. 



