2.}0 SLT. L.V LOI BE I-A TOr.CE ELASTIQUE BE l'aIRj ETC. 



p' f'\ li ) & 



«u p, p' , p, p' out la meme significaiion que ci-dessus. En y 



metlant A' au lieu de i H — - , elle devient 



o 



f=-'(f-)- 



Cette equation differe comme on voit essentiellement de cellc 

 •tic M/ PoissoN , et ne s'accorde sensiblement avec elle , que. 

 lorsqu'on prend p et p fort pen difFerens de p' et p'. M.' Ivort 

 croii remavquer dans Tanalyse de M.' Poisson un defaut , auquel 

 il alli'ibue la difference des deux re'sultats. II observe au reste 

 lui-meme que c€ changement de formule ne serait d'aucune con- 

 -seqiience dans rapplicatien a la determination de la vitesse du 

 son dans I'air, parcequ'on n'y considere que des changemens de 

 <lenslte trcs-pctits , pour iesquels les deux formules se confondent. 

 II retrouve d'ailleurs par sa propre formule le theoreme de 

 La Place sur la A'itesse Ju son , sous la forme sous laquelle 

 celui-ci I'avait d'abord presente. 



M.' PoissoN en poussant plus loin son analyse dans le premier 

 des Memoires ciles ei-dessus ( Siir la chaleur des gaz et des va- 

 pears ) , et en ajoutant a I'liypothese de la Constance du rapport 

 k des deux chaleurs specifiques , celle de la Constance de la cha- 

 leur specifique a pression constante a toutes les tempei-atures 

 sous cliaque pression , en a deduit aussi la loi des chaleurs spe- 

 cifiques relativement aux dlfferentes pressions. Suivant son resultat 



elles sont proportionuelies a la puissance — — — i , ou en I'aison 



titc I H — — n'est pas reellement cquivalenle aa rapport A des deux chaleurs specifiques, 



.ainsi qu'on le verra daus le cours de ccs remarques j mais U ne s'agit ici que de lapro- 

 posiliun fmalc telle que I'a euODcec M.i' Ivori- 



