3]'i Sl'R LA LOI DE LA FORCE ELASTIQUE DE L AIK , ETC> 



PREMIERE SECTION. 



Comparaisoii des equations fondamentales de M.' Poissos^ 

 et de celles de M/ Ivory. 



Voici d'abord en pen de mots la marclie par laquelle M."^ Pois- 

 soN arrive a la loi de la force elastique de I'air dans le cas en 

 question , tant dans le Memoire suv la chaleur des gaz et des va- 

 peurs {Jnnales de Cliiinie et de Phjs. aout i823), que dans 

 celui sur la vitesse du son ( nieme Journal mal iSaS, et Conncds- 

 sance des. temps pour 1826). 



Soil q, dit M."^ Poisson dans le premier de ces Memoires , la 

 quantite de calorique contenue dans un poids donne , dans un 

 gramme par exemple d'air , ou d'un gaz donne quelconque , sous 

 une pression p , et a une temperature Q exprimee en degres du 

 ihermometre centigrade , cette quantite q elant complee en par- 

 tant dun elat donne de la meme masse d'air. La chaleur specifi- 

 que de ce gramme de gaz , exprimee a tres-peu-pres par la quan- 

 tite de calorique reqnise pour rechauffer d'un degre pourra ctre 



representee par -J-. IMais cette expression prendra deux formes dit 



ferentes, selon que la chaleur specifique sera consideree sous pres- 

 sion constante , ou sous volume constant. En effet dans un gaz 

 quelconque dont p soit la densite sous la pression yo, et a la tem- 

 perature , on a , selon les lois de Mariotte , et de ]\I.' G.\y- 

 LussAC , entre p, p et I'equation yo = a|o( i -+-«$), « et a etant 

 deux coefficient constans , dont le premier est le meme pour tous 

 les gaz , savoir 0,00375 , et dont le second est suppose connu 

 pour chaque gaz en particulier, exprimant le rapport de la pres- 

 sion a la densite a o* de temperature. En vertu de cette e'quation 

 6 est fonction de p et de p ; et en la differentiant on en pourra 

 lirer la valeur de dO, telle quelle doit ctre, ou en faisaut variei' 



