PAR LE CIIEV. AVOGADRO. 247 



ifnctlon , Ae maniere que I'une d'clles elant admise , I'autre en 

 decoule necessairemeut. 



Voici maiulenant la marclie cle I'analyse plus directe par laqnelle 

 M.' PoissoN parvient a ces memes equations dans son IVIeinoire 

 Sur la Vitesse du son. II ctablit d'abord sur les principes connus, 

 at qui ne sont pas contesles par W/ Ivory, I'equatioa 



4) = (A— i)(i-t-«5)-l 



marquee (6) dans le MemoirCj dans laqucllc « est Faccroissement 

 de temperalui-e du a une petite condensation de Fair -j , sans parte 

 de calorique , lorsque la temperature actuelle de Fair est 0, et k 

 et a. ont la meme signification que ci-dessus. Cette equation ne 

 peut s'appliquer rigoureusement qu'au cas d'une condensation in- 

 finiment petite ; pour en deduire par Fintegration I'accroissement 

 de temperature An a une condensation finie de Fair , il faut lui 

 donner la forme ordinaire d'une equation differentielle, en faisant 



mz=dO , 7=_L ^ p etaut supposee etre la densite actuelle. EUe 



prend alusi la forme 



add ., .dp 



En Inte'grant , et determinant la constante arbitraire par la con^ 

 dition que S=:0' lorsque p=fi' , on obtient Fequation 

 H-«9_ / p \*-' 



pour exprlmer la temperature Q que prend une masse d'air , 

 lorsque sa temperature initiale etant d' , et sa densite p' , ceile-ci 

 devient p ^ sans perte de calorique. C'est precisement la meme 

 equation trouvee ci-dessus par I'autre methode , et M/ Poissopf 

 en deduit aussilot, par la liaison indiquee plus haut ^ I'equatiou 

 relative aux pressions ou forces elastiques, 



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