a48 St'R LA LOI DE LA FORCE ELASTKJUE DE l"'aiR^ ETC. 



Oq obsei'vei'a que clans cette secoiule maniere d'envisager la 

 question, la dilFereiitielle (/S , clans retjuation d'ou Ton part 



tt.dQ , y ^do 



■ =(A-— i)-^, 



n'a pas le meme sens cpe dans I'equation 



adB ___dp 

 I -f- a fl f> ' 



qui est une de celles dont on s'est servi dans la me'lliode prcJce'- 

 dente ; car dans le cas present cette differentielle signifie la va- 

 riation de temperature produite par le changement de densite et 

 de pression sans variation de la cjuantite de caloricjue, au lieu c]ue 

 dans la premiere methode elle designait la variation de temperature 

 c{ui accompagne un changement de quantite de caloricjue et de 

 densite , la pression restant constante. Cependant ces equations 

 dependent Tune de I'autre , et peuvent etre considerees comme 

 une seule ; car si on designe par di ce que nous avons appele d9 

 dans la seconde methode ci-dessus, en laissant a d$ le sens que nous 

 hii avians donne dans la premiere, nous observerons que di est 

 I'accroissement differentiel de temperature cpie produit sur I'air a 

 volume constant la quantite de calorique C[ui devient libre par la 



condensation — , et par consecjuent dont le degagement devi'ait 

 aussi accompagner un refroidissement dO sous pression constan- 

 te , par la meme condensation — £ (£ui en resulterait. Le rap- 

 port de cette quantite de caloric[ue a la quantite toiale qui doit 

 etre soustraite pour ie refroidissement d$ est celui de A" — i a A", 

 et puiscpx'il s'agit de variations infiniment petites , ce rapport est 

 aussi celui des variations de temperature qu'elles produiraient sur 

 I'air dans les memes circonstances , par exemple sous pression 

 constante; d$ est la valuation que produit dans ce cas la seconde 

 de ces c]uantites ; celle que produirait la premiere sur lair a 



jpression constante serait — , puisqu'elle y produit la variation d£ 



I 



