23(J SUt LA LOI DE LA FORCE ELASTIQUE DE l'aiR, ETC. 



obtient -i =i *''['' . . Dans la notation de M/ Ivory 6 est la 



temperature initiale de I'air sous la denslie p' et la pression p' , 

 et i la clialeur latente qui se de'gage de I'air , ou s'y fixe par im 

 «hangement simultane quelconque de p' , p' et 5 en p, p et 6-ht 

 respectivement. Comme cette chaleur latente i est la oneme qui 

 accompagnerait le cliangement xle p' en p par le seul chan- 

 gemeut de la tempei'ature , sans que la pression changeat , on 



peut, d'apres la signification assignee au rapport — , subslituer dans 



la derniere e'quation add a ^di, et ar a /3j, en sorte qu'elle de- 



• ^ dp cr d $ ado „ . . ,., 



Tieiit — L— = -"=■- -, Cette equation ne devient 



Identique a celle de M.' Poissoh -i- = — — - , que lorsqu'on sup- 

 pose /=o, ou r = o. M/ Ivory en conrlut que I'equation de M.' 

 PoissoN n'exprime la relation des variations diflerentielles qu'on y 

 considere que pour ce cas particulier de i ou r nuls, c'est-a-dire 

 en pai'tant de I'etat initial , et non pour une valeur quelconque 

 que i ou z aient deja prise. 



J'examinerai dans la suite jusqu'a quel point et dans quel sens 



la formula de M.' Ivory -£-= — ilt^ est admissible lorsqu'on 



/) I -4- a6 — Hi 



fait varier simultanement la densite , la pression , et la tempera- 

 ture ; mais pour qu'on puisse substituer ut a ^i il faut absolument 

 *]ue la chaleur latente i soit celle qui accompagne le cliangeraeut 

 de temperature r, sous pression consunte. 



Ainsi pour I'objet dont il s'agit on nc peut en faire usage que 

 ■dans le cas particulier ou la pression n'a pas change , et dans ce 

 cas elle est certainement vraie apres cette sulistitution, c'est-a- 

 dire sous la forme :^ i ; car alors clle ne fait qu'ex- 



I H-afi-t-ar f> 



pi'imer la loi de M.' Gay-Lussac sur la dilatation de lair par 1« 



