>54' SUR LA LOI DE LA FORCE ELASTIQCE DE l'aiR, ETG. 



il lait — = ---, ce qui revient a poser p^«.-^, a. retenant 



tOHJours la meme signification que ci-dessus, et il obtient ainsi 

 «-:^pi. On observei-a que si Le rappoi't de 4 a r^ et par conse- 

 quent le rapport etait vraiment constant, ce dernier rapport 



serait celui des dfux chaleurs specifiques a pression constante, et a 

 volume constant ; par consequent en appellant k ce rapport des deux 



chaleurs spe'clfiques, on aui'ait — — i = i-t — —=]t, et -„-^^ — r.. 



Nous verrons dans la suite que cela n'est pas ; mais la decision 

 de ce point n'est pas necessaire pour le moment , pour suivi'e le 

 raisonnement de M.' Ivory. 



Soit done i la chaleur latente qui accompagne le changennent 

 de p' en p , chaleur qui doit etre la meme soit que le changement 

 de densite soit du a la variation de la temperature seule , ou de 

 la temperature , et de la pression a la fois , on pourra , dana. 

 I'expressioa 



P _ ^ 



D I -i- ad -*■ oLT ' 



substituer |3t a «r , ce qui donne 



P — I 



D 1-t-a.e-t-Si 



En divisant cette valeur de -^ par celle de -^-, on obtient 



p I -4- a 5 



f' "^ I-*- 0.6-*- Bi' 



et en mettant cette valeui' de -^ dans celle de -^ ci-dessus , 



P P 



on aura 



p' I -*-ad -t- Si 



tinsi nous avons les deux equations 



