256 SOR L\ LOI DE LA FORCE ELASTIQUE DE l'aiR, ETC. 



qui expi'ime une loi diflerente de celie que nous avons admisc 

 d'apres M/ Poissok , 





quoique ccs dent lois s'accordent sensibleinent lorsque les varia- 

 tions de la densite et de la pression sont tres-petites. 



11 paratt que taut qu'on restreint la signification de la quantite 

 -^ a celle du rapport — que M.' Ivory lui a attribue immediatement, 



sans rien statuer sur la Constance de ce rapport, ni sur sa re- 

 lation avec le rapport des deux chaleurs specifiques en general , 

 on ne pent rien reprocher aux equations (C) de M.' Ivory , si ce 

 n'est une ambiguite qui peut resulter de I'emploi de la lettre t , 

 qui est ici introduite avec une signification differente de celle que 

 M/ Ivory lui avait donnee , en la liant avec celle de la lettre i. 

 En effet si I signifie , comme M/ Ivory I'etablit expressement , la 

 quantite de olialeur latente qui accompagne un changemente de p' 

 en p , il n'y a pas de doute que la seconde des equations (C) , 



p _ i-hcf.d 



p' I ■+■ ad -i- Bi 



ne soil vraie ; car si on donne a t la signification relative a celle 

 de i que Jl.' Ivory lui avait d'abord attribuee , en sorte que t 

 soit le nombre de degres dont il faudrait echauffer la masse d'air 

 pour produire le ineme cliangement de densite de p' en p sous 

 pression constanle , on pourra , d'apres ce que nous avons vu , 

 ecrire az au lieu de pi, et alors I'equation transformee en 



p I -f-a 



ft' 1 -I- cd -h aT 



ne fera plus qu'exprimer la loi de M/ Gay-Lussac. Mais dans le 

 cas general ou la densite , et la pression change a la fois , le 

 cliangement de temperature no pent ctre t pris dans ce sens , 



