266 SUR LA LOI DE LA FOUCE ELASTIQDE DE l'AIR, ETC. 



Ainsi on a en general clans ce cas 



En integrant de maniere que I'inle'grale se reduise a q lorsque 

 Q=& , on trouve 



i—p'"" '-t-^Q 



\ I -t- a 0/ 



C'est encore ce qu'on oblient pour la difference de calorique 

 entre les deux etats en faisant usage de Texpression generale de r/; 

 car alors la quantite iniliale etant 



la quanlite relative a la tempe'rature devieut 

 dont la diflerence est 



I « \n-ae/ a \ 



a (\i-t-«y/ S 



coinme ci-dessus. On voit que cette quantite de calorique est une 

 fonction de , bien differente de la simple propoitionalite a son 

 exces — sur la temperature initiale. 



Cela pose les suppositions impliciles de M/ Ivory sont e'videm- 

 ment inadmissibles , et la substitution qu'il fait de i a t dans le cas 

 dont il s'agit est ille'gitime : en effet quoiqu'en appellant r avec 

 M.' Ivory la variation de temperature sous pression constanle a 

 laquelle repond la chaleur latente i, et designant par cette meme 

 lettre r la quantite de calorique qui serait requise pour ecliaul'fer 

 I'air de ces x degre's sous volume constant , r et i expriment roel- 

 lement dans une meme unite les qpantites de calorique dues au 

 simple echauffement sans dilatatioia , et a la dilatation qui accom- 



