268 Sur> LA LOI DE LA FOnCE KLASTIQUE DE l'aIR, ETC. 



de're comme revenu a sa premiere temperature par la dissipation 

 du calorique / devenii sensible , la restitution de cette meme 

 quantite de caloricpie , quelle que soit la loi des chaleurs speci- 

 liques, et par consequent aussi dans Thypothese de la Constance de 

 la chaleur specifique a pression constante a toutes les tempera- 

 tures , et d'apres les consequences que nous en avons deduites. 

 Or nous allons montrer directement que cela est effectiTement 

 ainsi , et que cette e'^pression de raccroissement de temperature 

 produit par i dans la circonstance dont il s'agit est reellement 

 celle que M/ Ivouy devait substituer dans sa formule au lieu de i, 

 ou de son expression , ce qui i'aui-ait conduit a la meme loi eta- 

 blie par M/ Poisson , pour la force elastique de I'air comprime 

 ou dilate sans variation de quantite de calorique. 



Pour cela nous commencerons par etablir I'expression gcnerale 

 de la quantite de calorique latent qui accompagne rechaulTement 

 d'une masse d'air d'une temperature a une autre Q sous une 

 pression constante P , et qui est I'exces de la quantite de calori- 

 que requise pour cette variation de temperature sous pression 

 constante sur celie requise pour la meme variation sous volume 

 constant. D'apres les expressions de ces deux dernieres quantites 

 que nous avons donnees plus haut , cette quantite de calorique 

 latent , ou da a la dilatation qui accompagne rechauffemenl sous 

 pression constante , est 



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OU P* 



ou P 



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C'est done aussi la I'expression de la quantite de calorique 

 qu'on chasserait de I'air a la temperature Q , et sous la pression 

 P, si on le condensait par un accroissement de pression jusqu'au 



