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xxr. j.T. ci:i:v. avogaduo. zGr) 



point ou le condenscrult un abuissemeiit Jc icir.jjernliuc cle k 

 €) sous cette jn-cssioa P. 



On peut remarquer au reste que la meme expiession se trouve 

 aussi directement d'aprcs celles des deux quantites de calorique 

 repondantes a ces deux etats ; en effet ces quantlles sont 



a a, 



dans le premier e'tat , et 



— J. -4- P* ~ ' ('l±L^y ~ ' .I±ll? 

 a. \ I -t- a 0/ a. 



dans le second ; dont la difference est 



comrae ci-dessus. 



Pour applirpier ceci a notre objet present, designons par r, 

 comme M.' Ivory , le nombre de degres dont il faudrait refroidir 

 nne masse d'air prise a la lempe'rature Q, et sous la pression p' , 

 pour que la clialeur latente j dont le degagement accompagnerait 

 ce refroidisseracnt , fut egale a celle qui se degage par Ic passage 

 de I'alr de la dcnsite p' a la densile p, et cjue M/ Ivory appelle /. 

 On aura I'expression de cette quantite de calorique dans I'unite 

 que nous employons ici ( savoir cette unite' etant la quantite requise 

 pour echauffer la masse d'air d'un degre sous la pression con- 

 stanle o", 'j6, que nous avons prise pour I'unite de pression), ea 

 fcisant dans I'expression trouvee tout a I'heure = 2 — t, ttP=p'; 

 cette expression sera done 



,i- • i-l-a3 — (XT { i-4-5;5 



:t \t -t-ad — at/ j 



ou z,-- ' .iitiii ! : _(_L+^y- ■ j 



'^ a ! \i -t-a.0 — ar/ \ 



Telle est la valeur de la quantite de calorique que M/ Ivory 

 designe par i, dans Tunite' que nous avons adoptee. ]\Iais daus 

 le cas dont il s'agit ou a, d'apres la loi de Gay-Lussac, 



