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In Folge der verticil aufsteigenden Sti-ömung beschreibt dabei jedes 

 Lufttlieilchen eine Curve doppelter Krümmung, deren horizontale 

 Projection jene Parabel höheren Grades ist. Aus der ersten und 

 dritten Gleichung in (84a) ergiebt sich durch Integration 



X 2 = const. 



Die Projection der Strüniungslinien auf die (.^• z') Ebene ist eine 

 Hyperbel. Diejenige auf die (3 ?/) Ebene ist, wenn wir die Coordi- 

 naten eines Theilchens zur Zeit mit x^„ ?/o, z^ bezeichnen 



2 Xs 



?Sf(^[-Kï?)T — 



Diese Gleichung stellt im Allgemeinen eine hyperbelartige Curve 

 dar, welche die Axen der Coordinaten z und y zu ihren Asymptoten 

 hat, wenn m > 1 ist. Indem ein Lufttheilchen also auf solchen 

 Linien hiuaufströmt, erreicht es nie die Mittelebene, wenn es einmae 

 um ein Endliches von derselben entfernt war; denn die Zeit, welch 

 dazu nöthig ist, erweist sich als unendlich gross. Aus der ersten, 

 und dritten Gleichung in (84„) ergiebt sicli durch Integration 



—vi +yt. 



X — ^ Xq ti Z — Z^ G 



und hieraus weiter durch Elimination von x aus (84(,) 



Um die Mittelebene muss daher tliats'ichlich eine Windstille herr- 

 schen, da die Luft nur vertical aufwärts strömt. 



Von nicht geringerem Interess ist der Ausdruck für den Druck. 

 Die Gleichung für die Isodynamen (44) (pag. 170 Vol. I) verwan- 

 delt sich in unserem besonderen Fall in 



dxr dx'^ dx 



, Al-iV: , , . „VIT; 



