ZUR THEORIE DER BEWEGUSO DER ERDATMOSPHÄRE. 35 1 



('^'~^' "•" ^"' " ^") ^ (i^~y)àW,„ + 2^sin e. y„-o. (89 a) 

 Macht man liierin 



IF,„ = JF: - (B: - ^J .r - {^:„ -^ BJ y. (89 &) 



was die Bedingangsgleichung, welcher TK,„ genügt, elienfalls erfüllt, 

 wenn JF,', einer solchen genügt, da 



JTT,,, -= â jr; - J L(B; - ^J .r + {A:„ + BJ »/] = AWl. 

 ist, so folgt aus (89 a) als Bestimmungsgleichung der neuen Func- 

 tion TF4 augenblicklich 



Sf "^ aj V '^y î^-r / î^.'/ V î)// S-i' / 



+ ( IC -t- y ) J W';„ + 2 A sm <?. y,„ = 

 Es erhellt hieraus, dass der Einflnss, welchen die Rotationsgeschwin- 

 digkeit eines Luftheilchens in einem Wirbelgebiete von (?i—l) an- 

 deren Wirbelgebiftten erleidet, unter diesen Umständen hinreichend 

 berücksichtigt ist, wenn man IF,„ für einen Punkt innerhalb des Wir- 

 belgebietes so bildet, als wäre das Wirbelgebiet allein vorhanden und 

 der so gebildeten Function ÎF,„ das (Jlied — {B',^^—Ajx—(A',^ + B„) y 

 hinzufügt. 



o 



§ X. Lufthewecjiiwj im Husseren wirbelfreien Gehiete hei 

 mchrfacJien I Virhelhildungen. 



Für das Gebiet der Erdatmosphäre, wo die Lufttheilchen keine 

 andere Rotationsgeschwindigkeit haben, als die durch Erdrotation 

 veranlasste, lassen sich die Beweo^ung-en der Luft auch hier f^anz 

 allgemein verfolgen, wenn sie stationär sind. Die allgemeine Lösung 

 für ein solches äussere Gebiet ist wieder 



n = — - — cp 



