ZUR THEORIK DER BEWEGUX«; I>PU ERDATMOSPHÄHE. •^>'>7 



Das ni'te Glied der ersten Reihe in der ersten Gleichung verschwindet, 

 denn: vertauscht man in dem »f'ton G Hede x' mit x, was otFenbar auf 

 das sdiliesslir'he Resultat der Fiiteiiration gleichgiltig ist, so erhält 

 man 



- //(f,„ - iX sin 0)(ç:„ - 2X sin Ô) ^^"'7 ""^ cZco,;, r/co,„ 



-=//<C - 2/. sin e)^,,, - ■2X sin 6) '^'' ~ '"^'"^ f?co„, <ho,„ 

 woraus nothwendig vervorgeht, dass 



ff{t„, - 2X sin OMC -ix sin 6) ^^ ~ ^'"^ fZco,„ fZco^ = 



Was das m'te Glied in der zweiten Keihe anbetrifft, so verschwindet 

 es im allgemeinen nicht. Um zu untersuchen, ob es überhaupt ver- 

 seil winden kann, setzen wir 



ß--= f log p,„dci„ 



wo die Integration über das Gebiet der Yerticalströmung auszu- 

 dehnen ist, so dass wir erhalten 



ff(Cn--^^sin Ô^Ç^Y^) do:,, dcù',.,^ fiC-iXsin 0) |^ do',,, 

 Da nun aber 



SO folgt 



hi„-iXsui 6) — ^r- dcj.„do,„ = / -^^ — j- -do,,,- / D.ffdo,,, 



Die Function Q hängt mu- von der Gestalt der cylindrischen 

 Gebietes der Yerticalströmung ab: sie eideidet kemerlei Sprünge, 

 wenn der Punkt x. >/ durrli die Grenzfläche der Yerticalsti'ömung 

 hindurchgeht, und änderte nirgends iiir Vorzeichen. Bezeichnet 



