ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DEK ERDATMOSPHÄRE. 359 



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+ yJ/iC-'-^-'^i" e)0^^f^d(ôjcô:„ 



die Componenten derjenigen Ge^cli windigkeit bedeuten, weldie das 

 Wirbelgebiet (/») .sirb seilest ertlieilt bnben würde, wenn es allein in 

 der Erdatmosphäre exisiirte, s(j folgt, das.i ein jedes Wirbelgebiet 

 sich selbst keine fortschreitende Bewe'i'nno- zu ertheilen mai!', wenn 

 es symmetrisch in Bezug auf einen inneren PiUikt gebildet und die 

 Rotationsgeschwindigkeit eines jeden I^ufttheilchens gleichfalls sym- 

 metrisch in Bezug anf denselben Punkt \'crtheilt ist. Wenn nicht, 

 dami wohl. Dann sind - /'q ^ (/o,',, und - /"ß ^ f?o,„ für jedes 

 Wirbelgebiet indi\iduelle ( '(jntbfanten, welche wir mit a,„ und ß,,^ 

 bezeichnen wollen, unabhängig von .(„^ und ;/„,, also auch von der 

 Zeit. Denn setzt man 



.1- = .;■,„ + a ^ + /i r/ a = sin ^ ß = cos. yj 



y = y,n + ß ii ■yi 71 



^vo f, T^ die neuen Coordinaten sind, und ^ der Winkel ist, welchen 

 die ^ Achse mit der .r Achse einschliesst. Die Function ß ändert 

 sich gar nicht, da pl^ sich niclit ändert, und so auch f,„. Es ist 

 nämlich 



dt ~ dt '^ "^ dt "^ ""^ dt dt " dt '^ ' dt ^ dt 



oder 



"m == ",„ + a"' + ßv' V =- (■„, 4- ßii! — fxc 



