ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 365 



woraus rlaim folgt, 



Die Bewegnngsgleichungen des Sclnverpanktes werden mit 

 Rücksicht iuif diese Beziehung 



dt ~ 2tt ^ '''^" "" S.v,. ^ -In 4- + ''"' '"' ?.r„ '^ ~2¥Jr,^ 





Diese Gleichungen lassen sich noch mehr vereinfachen. Wir 

 nennen (his Produkt y,„ Q,n die Masse* des Wirbelgelvetes vi, indem 

 wir eine negative und positive Masse unterscheiden, und setzen der 

 Abkürzung halber + y„ Q,„ = u.,„ so dass (^2^) 



âx^_ _K_ '»^1' ^logp,„„ ±_ "i=l' Moff^,.,,. y„a„ 



(93) 



i^__ A."v // ^^^■'^^^"- 4. _LV /, ^'"^'^ - y"^" 



dt ~ -In Y " ^-'-n -^^ Y " ^'A. ^ liTT.U,, 



lind ferner 



K " " 



'f' = ^5^2 2 >"m Uk ^og (p,„ ,) 

 '•" 1 1 



Avo die Summation nur auf eiiiiaclie Condjination von ni und ic zu 

 beziehen ist. Es ist dann 



* Berechtigung zu dieser Benennung liegt in dem Umstände, dass, da y die Geschwin- 

 digkeit der Luft in Liingeneinheit über der Ei-doberfläche ist, "YQ die Luftmasse bedeu- 

 tet, welche in der Zeiteinheit durch diesen Querschnitt 'strömt. Da aber des Querschnitt 

 des anticykloualen Wirbelgebietes möglicherweise nicht mit dem Querschnitt des Gebietes 

 der Verticalströmung zusammenfallt., und Q den Querschnitt des Wirbelgebietes bedeutet, so 

 trifft diess Deutung des Produktes yQ für positives y nii;ht zu; es ist möglicherweise grösser 

 als die Luftmasse, welche in der Zeiteinheit durch jenen Querschnitt des Gebietes der Ver- 

 ticalströmung strömt. 



