ZUR THEORIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄRE. 



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keit des Windes F, so ist fin* einen Ort, der ausserhalb der Wirbel- 

 gebiete liegt 



"-i^-'^'mnm 



Setzt man Iiierin die für z\Yci kreisförmige oder unendlich kleine 

 Wirbel "'ebiete giltige Lösung 



9 — U\lo(j ih' + Ui fog /'./ 



80 konnnt 



pi'pr L \ 



Dieses lässt sich nun leicht durch Einführung der Polarcoordinaten 

 mit Tîiicksicht auf die l>eziehimgen /'j= — "'/'i und X, = Xo umfor- 

 men in 



p, _ U2Hl+K')a +my-[p"-+{>n-lYpf + 2(m-l)pp,cos(X-X{r\ 

 [p'+pi' — '-PI'i cos{X~Xi)][p- + m- p{- + ■! m pp^cos(X — Xi)] 



Die Substitution der ol)en angegebenen Ausdrücke fin- pi imd Xi 

 erofiebt den verlangten Ausdrmk 



U-f'} + niy-{l + 7v-) [p"+ (m - 1 )-(l -f el)p,ri 

 2?-' = = 



r/'' + /'oia + et)--2pp„i^{l + st)cos(x^X„--^log{l + st)\] 



^ . K \-i ^-^(112) 



+ 2{»i -1)^(1+ et)pp,nCOs (X-X, — j- log{l + £«) jj 



|^/)= + mV„i(^ + ef) + - m pp.i^{\ + ef) cos Çx-X„-~log{l + £«))"] 



wodurch die resultirende Windgeschwindigkeit in einem gegebenen 

 Tunkt der Erdoberfliifhc als P\mction von t dargestelh worden ist. 

 Die Gleichungen (HOa) (112) setzen uns in den Stand, sowohl die 

 Windrichtuncf als die Windareschwindig'keit für verschiedene Orte, 



