ZUR THEOTÏIE DER BEWEGUNG DER ERDATMOSPHÄltE. 303 



~ p' + pA U - £0'--ppoi(1 ~- eO cos K io;i (i - et) 

 So lange p" <c Poî (l — e 0, so verschwindet tïig- co, so ofr 



— — — ^ = 7v cos 7v Inc) (\ — £ i)—fiiu K Inq (1 — j 1] 



ist nnd wird = ± x . so oft 



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— -E. = cos 7v loq (1 — e t) — K sin K log (l —£ t) 



wird. So lange weht der Wind demnach von allen Tlinimelssti'ichen 

 und die Richtnnc^siinderung ffeschieht anticyklonal nnd zwar immer 

 schneller, wohei ^Maxima und I\rinima der Windstärke immer rascher 

 anf eirinvi<lcr folgen, wiihrend sie seihst immer mehr zunimmt. 



1st /' endlich •_^ p.,i ih h. liegt der Ort jenseits der Bewegnngs- 

 bahn der Wirbelgebiete, so schwankt die AVindrichtung nur zwisclien 

 <S'. und ir. alle zwischenliegende Striche hindurch, wiihrend die Sch- 

 wankun<>en der Windstärke immer schneller erfoloen, wobei die 

 Windstärke unauflulrlich abnimmt, bis sie fiU' den betreffenden Ort 

 einen constanten Wci'tli erreicht bat. 



I']s bleibt nur noeli der Fall zu untersuchen übrig, wo die Massen 

 der beiden Wirlielii'cbiete u'lcif], ^bor ento-eofeno-esetzt sind, wo also 

 der Schwerpiud^-t der bei<lcn Wirbelgebiete in die Unendlichkeit rückt. 

 Wie wir oben gesellen halien, bewegen sich die beiden A\'irbelgebiete 

 in di(»sem Fall eeradelinig mit C(jnstanter-Geschwindia:keit 



und zwar in dr llieJUnng. in der die Luft zwischen den beiden Wir- 

 belgebieten sti-önit. liezeichnen wir diese Geschwindigkeit mit B, 

 und beziehen die Scliwerpunktc der AVirbelgebiete auf ein Coordinaten- 

 sjstcm, dessen x Achse wieder gegen S. und dessen positive ij Achse 



