ZUli THKOKIE DER BEWEGUNG ÜBE ERDATMOSPHÄRE. 395 



wüiliirrli lias Azimuth des Winde.s iiud die Windgeschwindigkeit als 

 Function der Zeit dargestellt worden ist. 



Der Winkel ^ ist dabei auf gewisse Weise von der Richtung 

 der Verbindungslinie der beiden W^ii'belgebiete abhängig. Zieht man 

 zu dieser Gerade eine Senkrechte, so macht, wie wir schon oben 

 gesehen haben, die Richtung der Fortschreitungsgeschwindigkeifc 

 mit dieser Senkrechte einen AVinkel, dessen trigonometrische Tangeute 



i.>t. Bezeichnet man diesen niit^/ und^den Winkel, welche die zur 

 \'erbindungsliuie der beiden Wirbelgebiete senkrechte Linie mit der 

 positiven x Achse einschliesst mit J^, so hat man 



/8, - ß„ 



jiü =: cf + i und coi^ = 



ai — aj 



Mithin 



/ß, — ß\ 

 to = anot. I — i ) + t 



wobei der rechter Hand stehende Quotient im absoluten Sinne 

 genommen werden kann, wenn man nur fest setzt, dass 9 in der 

 Richtung gezählt wird, in der man das cyklonale AVirbelgebiet 

 erblickt, wenn man nacli der Richtung der Fortschreitung hinsieht. 

 Lm einen einfachen Fall beispielsweise zu betrachten, nehmen 

 wir an, dass 



ai = 0L., = i) /?, =3 - /Î, = ß. 



(l. II. dass der Beobachtungsort zur Zeit / = gerade in der Mitte 

 der Wrbindungslinie der beiden AVirbelgebiete liege. Unsere Glei- 

 chungen lassen sich in diesem einfachen Fall mit Rücksicht auf die 

 Beziehung Utg i = K umformen in 



''^^- iß^-(iK-\)m-^) 



