DEL 1>R0F. GIUSTO BELLA.V1T1S > [<) 



pressione rorrispondente sin nulla bastera porre 7r = — gn-\ — a~n\ La 



pressionc sulla supcrficie libera superiore sara 



in „ ir 



esscndo y= . e sara coslanlr nfl caso <li ni-o. 



{-. Rimane da cercare sc il liquido col supposto movimento possa essei 

 compreso in un vaso, e quale sia la forma <li questo. Tanto dalle (-20) quanta 

 dalle (22) si deduce la (24.) .r y ■- x y a ; dunque (§. 8) le trajettorie 

 descritte dalle molecole sono lissc. e sono iperbole equilatere; una di esse 

 ruotando intorno al sim assintoto verticale descrivera la parete del vaso 

 rotondo in cui pub essere contenuto il liquido. 11 vaso dovra esscr troncato 

 alia distanza // dall assintoto orizzontale, e dovra snpporsi clie le molecole si 

 stacchino dalla superficie piana che ne forma lapertura inferiore e che quella 

 superficie non sia sottoposta ad alcuna pressione. La superficie superiore 

 del liquido sara pure orizzontale, e discendera con la legge espressa da 



y=— . ma bisoenera che la pressione su di essa sia variabile : 



invece sc supponiamo die il \asn sia riempinto fmo al piano infmito gene 

 rato dalla rotazione dell' assintoto orizzontale, questa superficie rimarra 

 immobile, e fatto « = — / 2 ..,, sara nulla anche la pressione su di essa. 



rr s l 



Co 1 le prcdelte formule presentano I efilusso da un vaso della supposta forma, 

 purche il liquido abbia per qualsiasi guisa acquistato il movimento che esso 

 conserva invariato, giacche il vaso. attesa la sua estensione infinita, rimane 

 sempre pieno. 



18. Si id chi per sccondo esempio quale sia la legge del movimento del 

 liquido quando lutte le trajettorie sono relic concorrenti in un medesimo 

 punto. L' equazione ('j.">) 1 .r di queste trajettorie da (mediantr 



I' eliminazione del paramelro ) - =— ; percib 1 sostituendo 



1 r„ ' dx c ' c 



