DEL PROr. G1UST0 BELLA VITIS ■ >•> I 



rotondo e cio per servire alia chiarezza, die gia le conclusioni facilmente si 

 applicherebbero ad ogni altro cono. 



20. Consideriamo dappriraa il caso che il liquido sia originariamente in 

 quiete, percio T sparisca con /. Siccoine riguardiamo il cono col vertice 

 rivolto all' ingiu, cos\ supporremo che le x y r sieno negative ; i rapporti 

 a=r— S= - si riferiscono alia parete del cono. Se il cono e troncato 

 alia distanza // dal vertice, I' orlo del foro corrispondera ad y = — n, 

 r = — ■§- ; percio. affinche la pressione in qucsto foro sia costantemenle 



nulla, dovra essere 



/ox PAT f^T 



(3l) 7T=gn-ht h ; 



la superficie libera inferiore prendera la forma cspressa dell equa/ione 



( :b> ,=o=,(.+^+^-,-i)dr+^ 1 -^)ri 



supporremo die tutte le molecole liquide che si staccano da questa superficie 

 continuino a muoversi nolle loro rispeltive direzioni senza imbarazzarsi le 

 une colle altre ne reagire sulla superficie libera. — In quanto alia superficie 

 libera superiore le circostanze fisiche dell' efflusso indicano che debba esser 

 nel principio del movimento, quando cioe il liquido e in quiete, un piano 

 orizzontale ; ma le noslre formule si rifiutano a tale supposizione, poiche non 

 puo verificarsi la 



(33) g(n-t-y) -+- (^ 4-.f) c = o 



(( e il valore di AT quando / ■- :o) per un determinate valore di ) e 

 qualunque sia /'. Ci conviene dunque supporre che al principio del movi 

 mento la superficie libera superiore- tagli il cono nei punti corrispondenti .1 



m .... . . , . 



y= — ni o /■ = — -5, e tagli 1 asse nel punto cornspondente a y=r=—ft . 

 essendo 



c= : e g (n + m u )-gh - ,,, =0 



