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la conpia scnz'assc di rotazionc possa indicarnc chiuraiDcnle 

 la natura. Ycdremo in scguito chc la coppia introdotta dal 

 Poinsot, trascurata troppo dagli altri geometri, offre co- 

 inoda manicra dl rapprescntarc il momcnto; ma la genesi 

 naturalc cd inslruUiva di ([uesta (juantita ricavasi dal con- 

 sldcrarc un corpo girevolc intorno ad un asse. 



Dimostrasi in meccanica che il momcnto della risultante 

 c uguale alia somma dci momenli dcUe componenti. Ora 

 sc considcriamo una coppia il cui piano sia normalc al- 

 I'asse, il moraento della risultante non pu6 esservi non 

 csscndovi risultante. Come puo adunque intcrpretarsi quel 

 teorema? Sembrcrebbe che i moment! delle componenti 

 dovessero essere uguali ed opposti onde distruggersi;, ed in- 

 vece, se Tasse passa pel mezzo della retta di applicazione, 

 si sommano. Ne si dica che la composizione delle forze pa- 

 rallele, nel caso della coppia, da una risultante nulla a di- 

 stanza infinita, onde il momento verrebbe espresso dal pro- 

 dotto di zero per infinitOj che puo essere simbolo di quan- 

 litafinita; che questo linguaggio non mi pare opportuno a 

 sciogliere quella difficolta. 



Andiamo avanti. Una coppia non ha risultante, cioc non 

 v'e unica forza che ne pareggi I'cffctto, eppure a quel siste- 

 ma che tende a girare intorno ad un asse possiamo sostituire 

 i'orza in maniere infinite che produca il medesimo eftctto 

 della coppia. Saremo dunque costrctti a conchiudcre, che 

 quel sistema ha infinite risultanti, proposizione opposta a 

 quella che stahilisce non esservenc alcuna. 



Tali paradossi sciolgonsi in un tratto, ne si potrebbe al- 

 tramente riuscirvi, riconoscendo nel momento una quantita 

 particolare di meccanica che ha la sua propria unita, la 

 propria misura, che puo avere la propria rapprcsentazionc 

 anche per mezzo di retta, come si fa della forza, c die i 



