plicate al mcdesimo piinto, agcnli sulla mcdesiina diic- 

 zione. 



Ed ecco die il momento risiiltante si ricava sommando 

 algcbraicanientc i monienti componenti. Come una f'orza 

 puo trasportarsi il qiialsiasi sito di sua dirczione , cosi un 

 momento puo trasportarsi in qualsiasi piano normalc ad 

 essa. 



Dunque dall'idea di momento, c dalla proposizionc fon- 

 damentale chc serve a misurarlo, sorge la regola di com- 

 porre i momenti che si riportano ad un asse. 



Da qucsto teorema, per semplicc corollario, deriva una 

 proprieta dclla risultantc di un sistcma di forze giacenti in 

 piani norniali ad un asse quando quclla risultante csiste. Ma 

 prima e necessario di ben definire questa risultante poiche 

 se a tale parola applichiamo I'idca di produrre ilmedesimo 

 cfTetto delle varie forze cui vuolsi soslituire, sarcmmo con- 

 dotti a conchiudere che infinite possono esserc le risultanti. 



Diremo pertanto che quel sistcma ha una risultante 

 quando coUa succcssiva composizione si arriva ad unica for- 

 za. Cio preraesso e manifesto che applicando a quel sistcma 

 una forza eguale ed opposta alia risultante, sara ridotto in 

 cquilibrio, ncl quale stato si manterra ancora se si attra- 

 versi con un asse, che pei' ora prenderemo normale ai piani 

 delle forze. Dunque la somma dei momenti dovra essere 

 uguale a zero. Ma il momento dclla forza applicata per I'e- 

 quilibrio c della medesima intensita, di segno diverso , da 

 quello della risultante, percio ne deriva il gencrale teorema 

 che il momento della risultante di qualsiasi sistema di forze 

 giacenti in piani normali ad un asse, nel caso che I'ammet- 

 tano, c uguale alia somma dei momenti delle componenti. 

 La posizionc poi dcll'asse puo essere qualunque. 



Cosi per semplicc discorso si arriva a quel teorema chc 



