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nianio una massa di liquido compresa f'ra clue superficie sfe- 

 riche concentriche; quesle due superficie si vadano nello 

 stesso tempo restringendo od allargando; tutte le stille li- 

 quide si muovano precisamente nello stesso modo e percor- 

 rano delle rette concorrenti al centro; in ogni istante Ic 

 velocity di tutte le stille siano in ragione inversa del qua- 

 drato della distanza dal centro, e queste vclocita dipendano 

 d'altronde in qualsivoglia modo dal tempo: si vede che non 

 solamente le due superficie libere, ma anche qualsiasi altra 

 superficie sferica conserver^ nel movimento la sua stessa 

 forma ; cosi noi avremo una compiuta idea della semplicis- 

 sima legge di movimento di cui si tratta- ' 



5. Se un qualche fisico non prevenuto da precedente 

 studio volgesse un momento il pensiero a queste parole, 

 parrebbemi ch'egli ne farebbe le meraviglie, e cliiederebbe 

 come mai un movimento cosi semplice e perfettamente sini- 

 metrico possa aver luogo tanto in un cono rotondo che in 

 uno di altra forma qualunque, tanto se il liquido non sia 

 pesante, come se sia soggettoalla gravlta, od anche se la gra- 

 vita anzichc costante, fosse funzione della distanza di cia- 

 scuna molecola da un piano orizzontale; ed io appogglato ai 

 calcoli risponderei che la cosa e precisamente cosi, e che 

 qualunque sieno lesuddette circostanzesara sempre possibile 

 il moto di cui si tratta. Ma a togliere le meraviglie dei fisico 

 aggiungcrei che le formule presuppongono, che le pressioni 

 sulle due superficie libere siano quelle tali die possano pro- 

 durreil descritto movimento; sicche quando il liquido non 

 sia pesante, le pressioni sulle due superficie sferiche saranno 

 eguali in ogni punto: ma quando le stille liquide sieno sog- 

 gette alia gravita o ad altre forze, bisognera che le pres- 

 sioni sieno differenti nei varii punti delle superficie libere, 

 sieno (jueste sferiche o no. Con cio cesserebbe per certo 

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