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 aumcnlassc cosi smisuratamcnic, al piii lieve decrcscerc del 

 peso del ti'idno, la forza di cui si tratta sarcbbc dclla natu- 

 ra di (jacllc, die, come nella moUa d'un orologio, richledono 

 un rcgolatorc percbe la scarica non si faccia in un istan- 

 te. Si vedri pero in seguito, a quali enormi difTerenze an- 

 drebhcro incontro (iiiellc conclusion! dirette, die si volcs- 

 sero trarre dal sin (pii csposto. 



Stabilita cosi I'cquazione gcnerale del movimento, e la 

 relazione tra la rcsistcnza c la celeritA, convcniva cercar (pia- 

 li elcmcnti indaiscano a far variarc, lanto la pressione del- 

 ralraosfera sul pistone, quanto la sorama delle resislenzc da 

 siiperarsi. 



La prima dipcnde : 



-1.° Dalle variazioni barometriclie c Icrmometrlche del- 

 ratmosfera. 



2." Dall' an)piezza del foro per cui I'aria estorna viene 

 ammessa nel tubo. 



Le leggi combinate di Marioltc e di Gay-Lussac servo- 

 no a calcolare a quali anomalie vada sottoposto ognuno dei 

 due fatlori della pressione atmosfcrica, cioe la densita c I'al- 

 tezza fittizia della colonna aerea, a cui sarebbe dovuta la 

 celerita dell'aria, che effluisse liberamcntc nel vnolo. 



Con semplici criterii si puo dedurre, cbc Ic variazioni 

 eventuali del barometro nello stesso strato d'aria influisco- 

 no assai scnsibilmcnte, tanto sulla celeritfl, che sulla rcsistcn- 

 za da potcrsi supcrare, e piu sulla prima clie sulla secondn; 

 clie al contrario quasi trascurabile per 1' una e per 1' altra 

 torna I'eflfetto dei cangiamenti di temperatura. 



Passando poi a calcolare Ic variazioni della pressione 

 atmosfcrica sopra una strada inclinata, per le quali si sa 

 dalla fisica, che le altezze sono proporzionali alle difTerenze 

 dei logaritmi dclle pressioni, si trovaj che dcnlro ai limili 



